Atomkraftmikroskop

Funksjonelt prinsipp for atomkraftmikroskopet
Atomkraftmikroskopbilde av datalaget til en presset CD .

Den atommikroskop , og atommikroskop eller atommikroskop ( engelsk atom / scanning mikroskop , kalt Forkortelser AFM eller SFM, sjelden RKM) er en spesiell scanning probe mikroskop . Det er et viktig verktøy i overflatekjemi og brukes til mekanisk skanning av overflater og måling av atomkrefter på nanometerskalaen . Atomkreftene bøyer en bladfjærpå slutten av det er det en nanoskopisk nål. Kraften som virker mellom atomene på overflaten og spissen kan deretter beregnes ut fra den målte nedbøyningen av fjæren. Siden ingen strøm strømmer mellom prøven og spissen, kan ikke-ledende prøver også undersøkes.

Mikroskopet ble utviklet i 1985 av Gerd Binnig , Calvin Quate og Christoph Gerber .

Måleprinsipp

Under målingen blir en  nanoskopisk nål festet til en bladfjær - den såkalte cantilever - ført over overflaten av en prøve linje for linje i et definert rutenett . Denne prosessen er kjent som skanning ( engelsk å skanne : raster, skanning). På grunn av overflatestrukturen til prøven, bøyer bladfjæren seg i forskjellige grader avhengig av posisjon. Denne bøyningen eller avbøyningen av spissen kan måles med kapasitive eller typisk optiske sensorer og er et mål på atomkreftene som virker mellom spissen og overflaten . I tillegg til de attraktive langdistanse van der Waals og kapillarkreftene , oppstår sterke frastøtende krefter med kort rekkevidde. På den ene siden er dette frastøtinger basert på Pauli-prinsippet basert på kvantemekanikk og på den andre siden en Coulomb-frastøting av kjerneladningen, som blir viktigere når elektronskjellene overlapper hverandre. Superposisjonen til disse kreftene blir ofte beskrevet med Lennard-Jones-potensialet .

Ved punkt-for-punkt-opptak av avbøyningene eller kreftene kan et bilde av prøveoverflaten genereres som et digitalt bilde . Hver enkelt piksel står da for en spesifikk fysisk eller kjemisk målt variabel (se nedenfor ). Som med profilometre , bestemmes den mulige oppløsningen av bildet hovedsakelig av spissenes krumningsradius ; det er vanligvis 10 til 20 nm, som tillater laterale oppløsninger på 0,1 til 10 nm, avhengig av ruheten til prøveoverflaten . Dette er tilstrekkelig til ideelt sett å kunne skildre individuelle atomer. Dette betyr at atomkraftmikroskopet sammen med skanningstunnelmikroskopet (RTM eller STM) har den høyeste oppløsningen av alle mikroskopiske teknikker. Piezo-kontrollelementer brukes til å bevege nålen nøyaktig over prøven , ved hjelp av hvilke skanneområder fra 1  µm  × 1 µm til 150 µm × 150 µm kan undersøkes. Skannehastigheten er vanligvis mellom 0,5 og 10 linjer per sekund (der og tilbake). Med normale bildeoppløsninger på 256 × 256 til 512 × 512 piksler, resulterer dette i en målingstid på omtrent 1 til 20 minutter per bilde.

Moderne systemer har en såkalt “tip box” som kan inneholde forskjellige typer målespisser. Enheten bytter deretter automatisk til ønsket målespiss. Med AFM-er som brukes i halvlederindustrien, er det også muligheten til å bruke en poloniumkilde , som er ment å unngå feil målinger ved å motvirke den elektrostatiske ladningen av prøven og måleenheten.

  • Midtstykket er den utkragende målenålen, her en brukt i 1000 ganger forstørrelse

  • 3000 ganger forstørrelse

  • 50.000 ganger forstørrelse

konstruksjon

Et målespiss ( engelsk spiss ), som ligger på en elastisk fleksibel spakarm ( engelsk utkraging ), blir ført som en målesonde ( engelsk sonde ) i liten avstand over prøveoverflaten. En piezoelektrisk skanner beveger enten spissen over prøven eller prøven under den faste spissen. Bøyningen av spakarmen forårsaket av krefter mellom prøven ( engelsk prøve ) og spissen kan måles med høy oppløsning, vanligvis ved å rette en laserstråle på toppen og samles, den reflekterte strålen med en fotodetektor (lyspekerprinsipp). Alternativt kan avbøyningen av spakarmen måles interferometrisk. Bøyningen av spakarmen gir informasjon om overflateegenskapene til prøven. Et viktig element i et atomkraftmikroskop er kontrolleren, som kontrollerer bevegelsen til skanneren og prøven eller spissen og evaluerer signalene. Driften av enheten blir lettere hvis posisjoneringen av laseren og spissen støttes av et lysoptisk mikroskop.

En atomisk fin spiss kan oppnås ved å bruke et enkelt karbonmonoksidmolekyl som spiss.

Driftsmodus

De tre modusene for AFM: (a) kontakt, (b) berøringsfri og (c) intermitterende modus

Atomkraftmikroskopet kan brukes i forskjellige driftsmåter. Driftsmodusene kan ordnes i henhold til tre systemer, avhengig av situasjonen

  1. om bildebehandling forekommer:
    • bildebehandling
    • spektroskopisk
  2. hvilke interaksjoner som brukes til målingene:
    • Kontaktmodus
    • Berøringsfri modus
    • Intermitterende modus
  3. hvordan bevegelsen av nålen reguleres:
    • Konstant høyde- modus
    • Konstant kraft / amplitude modus

Imaging prosedyrer

Kontaktmodus

I alle kontaktmålemetoder er målespissen i direkte mekanisk kontakt med overflaten som skal måles. En sterk elektrostatisk frastøting oppstår mellom elektronskallene til atomene på overflaten og målespissen som berører dem .

  • Uregulert: Konstant høydemodus (engelsk for: 'modus med konstant høyde') er den eldste målemetoden i atomkraftmikroskopet, siden det bare stilles svært lave krav til kontrollteknologien. Når prøven skannes, bøyes pennen i henhold til overflatens struktur. Siden jo større ujevnheter på overflaten er, desto større krefter, er denne metoden spesielt egnet for meget glatte og harde overflater, slik som spaltningsflatene til krystaller. Siden ingen regulering må utføres vinkelrett på prøveoverflaten, kan relativt høye målehastigheter på opptil 10 linjer per sekund oppnås med denne metoden. All informasjon om topografien til overflaten finnes i avbøyningssignalet til bladfjæren.
  • Regulert: I konstant kraftmodus styres derimot fjæringspunktet til bladfjæren ved hjelp av en piezoaktuator slik at avbøyningen av utkrageren og dermed kraften mellom spissen og prøven forblir så konstant som mulig . For å oppnå dette mates avbøyningssignalet til bladfjæren inn i en kontrollsløyfe som en kontrollert variabel , som bestemmer bevegelsen til bladfjæropphenget. Siden kontrollsløyfer bare har en begrenset hastighet, er denne målemetoden begrenset til lavere hastigheter. Med atomkraftmikroskopene som er kommersielt tilgjengelig i dag, er det for tiden en maksimal målehastighet på rundt 3 til 4 linjer per sekund. Selv om kontrollen kan redusere kreftene som utøves på overflaten, beholdes fortsatt en restbelastning. Med god kontroll er informasjonen om topografien til overflaten inneholdt i den manipulerte variabelen til piezoaktuatoren.

Berøringsfri modus (NC-AFM)

Overflaten av natriumklorid avbildet med et atomkraftmikroskop i berøringsfri modus, hvorved de enkelte atomer kan sees på som forhøyninger eller depresjoner.

Berøringsfri modus ( engelsk berøringsfri , nc-modus eller dynamisk modus ) tilhører familien av dynamiske eksitasjonsmodi, hvor utkrageren er begeistret for å vibrere av en ekstern periodisk kraft. Noen enheter har et ekstra piezo-element som er festet direkte til utkrageren. Spesielt i berøringsfri modus brukes prinsippet om selvutjevning: vibrasjonssignalet fra utkrageren blir ført tilbake direkte til eksiteringselementet med en faseforskyvning på 90 °, dvs. en lukket resonanskrets opprettes. Stangen vibrerer derfor alltid med sin resonansfrekvens. Hvis krefter nå oppstår mellom spissen av utkrageren og prøveoverflaten som skal undersøkes, endres resonansfrekvensen til den oscillerende kretsen. Dette frekvensskiftet er et mål på kraftinteraksjonen og brukes som et styresignal når du skanner overflaten. Utkrageren kan også bli begeistret med en fast frekvens; skiftet i resonansfrekvensen resulterer da i et faseskift mellom eksitasjon og svingning. Berøringsfri modus brukes vanligvis i vakuum eller ultrahøyt vakuum, hvor den oppnår de høyeste oppløsninger sammenlignet med de andre driftsmodusene til atomkraftmikroskopet. I motsetning til høyoppløselig skanningstunnelmikroskop , som oppnår atomoppløsning på elektrisk ledende prøver, kan det til og med brukes til å visualisere individuelle atomer og molekyler på elektrisk isolerende overflater.

Intermitterende modus

Den intermitterende modusen ( engelsk intermitterende kontaktmodus , også kalt tappemodus ) tilhører også familien av dynamiske eksitasjonsmodi. I motsetning til berøringsfri modus utføres eksitasjonen i dette tilfellet eksternt med en fast frekvens nær resonansfrekvensen til utkrageren. Interaksjonskrefter mellom spissen av utkrageren og prøveoverflaten endrer resonansfrekvensen til systemet, som endrer oscillasjonsamplituden og fasen (mellom eksitasjon og oscillasjon). Oscillasjonsamplituden brukes vanligvis som et styresignal når du skanner prøven, dvs. en kontrollsløyfe prøver å holde amplituden konstant ved å justere avstanden, og dermed kraftinteraksjonen, mellom tuppen av strålen og prøven. Denne modusen brukes vanligvis til målinger under omgivelsesforhold eller i væsker, og brukes derfor mye.

Andre beregninger

I tillegg til å bare måle overflatetopografien, kan AFM også brukes til å undersøke andre fysiske egenskaper. Imidlertid er alle måleprinsipper basert på en av målemodusene som er oppført ovenfor:

MFM-magnetfeltmåling på en 2 GB harddisk
Magnetisk kraftmikroskopi ( engelsk magnetisk kraftmikroskopi , MFM)
Den brukes til å undersøke den lokale magnetiske styrken i prøven og er z. B. brukt i utviklingen av harddiskstasjoner . Målingen foregår i berøringsfri modus, hvorved pennen som brukes i tillegg er belagt med et ferromagnetisk materiale. Selve målingen foregår deretter i to kjøringer for hver bildelinje: I den første kjøringen bestemmes høydeprofilen til prøven ved hjelp av en av målemodusene beskrevet ovenfor. Så, i andre omgang, kjøres denne overflateprofilen av prøven igjen, på en slik måte at målenålen er i en konstant avstand fra overflaten (vanligvis mindre enn 100 nm). Informasjonen som samles inn genereres ikke lenger av en mekanisk avbøyning av målepinnen, men av magnetiske tiltrekningskrefter som har forskjellige styrker avhengig av lokal feltstyrke .
Prinsipp for måling av friksjonskraft ( LFM )
Friksjonskraftmåling ( engelsk latera eller friksjonskraftmåling , LFM eller FFM)
Målingen utføres i modus for konstant kraftkontakt . Mens du skanner overflaten, blir vinkelsignalet til utkrageren også registrert. Avhengig av friksjonen mellom pennen og overflaten, roterer utkrageren i forskjellige grader. På denne måten kan områder med ulik friksjon differensieres og uttalelser om materialets sammensetning i prøveoverflaten kan komme.
Skjematisk struktur av en kjemisk probe for kjemisk mikroskopi.
Chemical force microscopy ( English chemical force microscopy , CFM)
Kjemisk kraftmikroskopi (Baden-Württemberg Innovation Prize 2003) muliggjør topografisk og spesifikk kjemisk avbildning av en hvilken som helst overflate med nanometernøyaktighet, ved bruk av kjemisk jevnt modifiserte sondespisser og forskjellige flytende bildemedier, slik at bare en veldig spesifikk interaksjon med overflaten oppstår.
Et spesielt preparert måleprobe (mulig probe radius som er mindre enn 3 nm) fra atomkraftmikroskopi er tett dekket med en enkelt kjemisk endegruppe, slik som -OH, -CH 3 , -CF 3 , -NH 2 eller -COOH. På grunn av den nå kjemisk ensartede overflaten av sonden og bruken av vann, bufrede løsninger eller løsningsmidler som heksadekan som avbildningsmedium, oppnås det at - i motsetning til normal atomkraftmikroskopi - bare veldig spesifikke interaksjoner forekommer mellom CFM-sonden og overflaten som skal avbildes. En kjemisk selektivitet av CFM-sonden oppnås på denne måten. Styrken til den spesifikke interaksjonen målt på et sted på overflaten gjør det mulig å trekke konklusjoner om tettheten til de spesifikt påviste kjemiske endegruppene på overflaten. Når du skanner overflaten linje for linje, bringes den kjemiske sonden i kontakt med overflaten ved hvert målepunkt og skilles deretter igjen (digital pulskraftmodus). I løpet av denne fysiske prosessen bestemmes styrken av interaksjonen, overflatens stivhet og andre kjemiske eller fysiske parametere og tildeles hver piksel.
Elektrokjemisk AFM ( engelsk elektrokjemisk skannemikroskopi , EC-AFM)
Elektrokjemisk atomkraftmikroskopi muliggjør avbildning av topografien mens den samtidig sjekker det elektrokjemiske potensialet til prøven. Det er derfor mulig å registrere topografiske og elektrokjemiske egenskaper av elektrodeoverflater samtidig.
Strømspenningsmikroskopi ( engelsk gjeldende sensing atomkraftmikroskopi , CS-AFM)
I kontaktmodus påføres en spenning mellom prøven og spissen, og den resulterende strømmen mates ut i tillegg til den topografiske informasjonen. En spesiell målespiss belagt med et ledende materiale kreves for denne måleteknikken. Generelt kan forskjellige spisser brukes til dette, ofte brukes silisiumnitridspisser med platina belegg .
Skanning av Kelvin-mikroskopi ( engelsk kelvin-kraftmikroskopi , KFM eller overflatepotensial bildebehandling )
En målespiss ( Kelvin-sonde ) laget av ledende materiale brukes også i denne modusen . Målespissen og prøven har generelt en annen arbeidsfunksjon. Som et resultat, i tilfelle ledende kontakt mellom prøveoverflaten og målespissen, oppstår en spenning som kan brukes til å måle de elektrostatiske egenskapene til overflaten. Dermed tillater KFM-teknikken en uttalelse om arbeidsfunksjonen og den romlig løste spenningskurven sammenlignet med topografien.

Spektroskopiske metoder

Her brukes AFM ikke til å ta et bilde, men for å undersøke elasto-plastiske egenskaper til prøven på et forhåndsdefinert sted.

Kraftavstandskurver

Typiske kraftavstandskurver. (a) ideell sak, (b) typisk kurve, (c) vanligste gjenstand (se tekst)

For å måle kurver for kraftavstand senkes utkrageren en eller flere ganger på prøven, presses på med en definert kraft og fjernes deretter fra prøven. Kraften som virker på målenålen registreres som en funksjon av spissposisjonen. Konklusjoner kan deretter trekkes fra de resulterende kurvene om forskjellige egenskaper til materialet og overflaten, slik som limkreftene og elastisiteten. For å øke målenøyaktigheten og unngå gjenstander f.eks. B. som skal elimineres av støy, registreres vanligvis ikke en enkelt kurve, men et sett med kurver, et såkalt kraftvolum. En gjennomsnittlig kurve blir deretter dannet ut fra disse og evaluert. Figuren til høyre viser typiske kraftavstandskurver som kan oppstå fra en slik måling. Den blå kurven representerer tilnærmingsprosessen, den røde kurven uttaket av spissen.

På bildet til høyre (a) viser det ideelle tilfellet av målingen på en rent elastisk prøve. Det horisontale snittet i høyre halvdel av bildet representerer nullinjen (kraftkurver blir vanligvis alltid lest fra nullinjen) før spissen kommer i kontakt med overflaten. Når spissen nærmer seg prøven, spretter spissen til slutt på overflaten, noe som er forårsaket av attraktive krefter over kort rekkevidde. Da øker styrken proporsjonalt med den videre tilnærmingen (såkalt "kontaktregime"). Etter at bevegelsen har blitt reversert maksimalt, faller kurven igjen lineært, men forblir festet til overflaten til fjærkraften til utkrageren er større enn overflatens klebende krefter og utkrageren hopper tilbake til sin nullposisjon.

På bildet til høyre (b) viser en typisk kraftkurve på mange prøvetyper. Mens nulllinjen og hoppet i kontakt ikke avviker fra figur a, anerkjenner man i kontaktregimet at linjen ikke lenger er lineær, men i utgangspunktet flatere og deretter blir brattere. På den ene siden kan dette skyldes herding av materialet under fordypningen (elastoplastisk oppførsel) eller på den annen side fordi den hardere prøvebasen påvirker målingen når fordypningen øker. Arbeidet utført på prøven kan beregnes ut fra hysteresen mellom tilnærming og tilbaketrekningskurver.

Til slutt viser (c) i bildet den vanligste gjenstanden i målinger av kraftavstand. I motsetning til bilder a og b er tilbaketrekningskurven i kontaktregimet over innflygingskurven, det vil si at kreftene ser ut til å være høyere når spissen trekkes ut enn når den nærmer seg. Artefakten skyldes hovedsakelig ikke-lineariteter av piezoaktuatorene i kraftmikroskopet.

På grunn av disse og andre gjenstander som oppstår, kreves det stor forsiktighet og erfaring både når du kalibrerer enheten og når du vurderer kraftkurvene.

Enkeltmolekylers kraftspektroskopi

En metode som ligner den som brukes for kraftavstandskurver, kan også brukes til å måle bindingskrefter i individuelle molekyler som proteiner . Det er z. B. Ved hjelp av spesielle molekyler blir molekylet som skal måles bundet kovalent til en prøvebærer og til målespissen og deretter strekkes ved å trekke målespissen tilbake. Siden folding av proteiner skjer gjennom hydrogenbindinger eller til og med svakere bindinger, blir molekylet i utgangspunktet helt brettet ut før en av de kovalente bindingene i molekylet eller på overflaten går i stykker. I den tilhørende kraft-avstandskurven kan utfoldingen gjenkjennes av en sagtannlignende struktur. En forståelse av måleresultatene kan ikke oppnås uten i det minste grunnleggende molekylær kunnskap.

Forstyrrelser under målingen

Evalueringen av dataene som er innhentet under målingene krever en detaljert analyse, siden forstyrrelser kan oppstå under hver måling, og dataene også er lagt over av systemrelaterte feil. Et grunnleggende problem med alle bilder med en endelig størrelse på målespissen er at måledataene ikke representerer den faktiske prøveoverflaten, men en konvolusjon av spissenes geometri med overflatestrukturen

I tillegg til systemrelaterte feil, kan det oppstå forskjellige feil under målingen:

  • Vibrasjoner: På den ene siden er disse forårsaket av bygningsvibrasjoner eller støtlyd . AFM-målestasjoner er derfor ofte satt opp på vibrasjonsisolerte bord, hovedsakelig bestående av tykke marmorplater på dempende trykkluftføtter, eller på bord aktivt dempet med piezo-elementer . I tillegg, under målingene under normalt trykk, akustisk lyd, som overføres direkte til utliggeren via luft, representerer en sterk kilde for interferens. Jo nærmere resonansfrekvensen til den utliggeren er i frekvensområdet fra normale støy, desto mer så. Av denne grunn er det fornuftig å bruke AFM-er i spesielle lydisolerte bokser. Hvis det er mulig med tanke på prøven som skal undersøkes, kan også enheter som fungerer under vakuumforhold brukes.
  • Termisk drift: På grunn av termiske utvidelser mellom prøven og utkrageren kan forskyvninger på noen få nanometer forekomme i løpet av et måleintervall, som blir synlig som forvrengning i bilder med høy oppløsning.
  • Interferensfenomener: I tilfelle sterkt reflekterende prøver, kan det skje at en del av laserstrålen reflekteres fra prøveoverflaten og forstyrrer fotodetektoren med den delen som kommer fra utkrageren . Dette blir merkbart i striper som går vinkelrett på skanneretningen, og som er lagt over det faktiske høydebildet.
  • Statiske ladninger: Spesielt med MFM-målinger av ikke-metalliske prøver, kan elektriske ladninger som samles opp av spissen forfalske målingene eller gjøre dem helt umulige. For å unngå disse ladningene, bør prøven og utkrageren ha samme bakkepotensial. For dette formålet kan ikke-metalliske prøver dampdeponeres med et fint gulllag. Der dette ikke er mulig, kan luften også ioniseres med en radioaktiv kilde, som påvirker en potensiell utjevning av de uønskede elektriske ladningene. Hvis ladningene er konstante over måleflaten, kan de også kompenseres for å bruke kontrollprogramvaren eller kontrollkretsen til målearrangementet.

Evalueringsprogramvare

I profesjonelle AFM-er er evalueringsprogramvare vanligvis integrert i maskinvarens kontrollprogram . Dataformatene er stort sett produsentavhengige, siden i tillegg til rene bildedata, er innstillingene for den respektive målingen som B. skannehastigheten bør også lagres. I tillegg kan de opprettede målebildene også konverteres til kjente dataformater som BMP- eller JPEG-filer . For Macintosh-maskiner er det den proprietære måleprogramvaren Image SXM , basert på NIH Image , som blant annet er i stand til å behandle rådataene til mange atomkraft og skanning av tunnelmikroskop. Den gratis analyseprogrammet Gwyddion er tilgjengelig for GNU / Linux, Microsoft Windows, Mac OS X og FreeBSD og kan også importere en rekke forskjellige rådataformater. I tillegg til omfattende innebygde funksjoner, tilbyr den også muligheten for å bli utvidet fleksibelt ved hjelp av moduler på forskjellige programmeringsspråk.

litteratur

  • R. Wiesendanger : Scanning Probe Microscopy and Spectroscopy - Methods and Applications . Cambridge University Press, Cambridge 1994, ISBN 0-521-42847-5 (engelsk).
  • B. Parkinson: Prosedyrer i skanningssondemikroskopier . John Wiley and Sons Ltd, 1997 (engelsk).
  • B. Cappella, G. Dietler: Kraftdistansekurver ved atomkraftmikroskopi . I: Surface Science Reports . teip 34 , nei. 1–3 , 1999, s. 1-104 , doi : 10.1016 / S0167-5729 (99) 00003-5 .
  • Franz Josef Giessibl : Fremskritt innen atomkraftmikroskopi . I: Anmeldelser av moderne fysikk . teip 75 , nei 3 , 2003, s. 949-983 , doi : 10.1103 / RevModPhys.75.949 .
  • Alex de Lozanne: Sensorer for proksimal probemikroskopi . Encyclopedia of Sensors (EOS), 2005, ( EOS-Online ).

weblenker

Commons : Atomic Force Microscope  - samling av bilder, videoer og lydfiler

Individuelle bevis

  1. ↑ G. Binnig, CF Quate, Ch Gerber. Atomic Force Microscope . I: Physical Review Letters . teip 56 , nr. 9 , 1986, s. 930-933 , doi : 10.1103 / PhysRevLett.56.930 .
  2. ↑ Bild der Wissenschaft 4/2011.
  3. ↑ Franz Josef Giessibl , p Hembacher, H. Bielefeldt, J. Mannhart: Subatomære funksjoner på silisium (111) - (7 x 7) overflate-observeres ved atomkraftmikroskopi. I: Vitenskap. 289, 2000, s. 422-425, doi: 10.1126 / science.289.5478.422 ( PDF (PDF)).
  4. ↑ M. Schneider, M. Zhu, G. Papastavrou, S. Akari, H. Möhwald: Kjemisk pulset-mikroskopi av enkelt polyethylenemine molekyler i vandig oppløsning. I: Langmuir. 18, 2002, s. 602f.
  5. ↑ M. Nonnenmacher, MP O'Boyle og HK Wickramasinghe, Appl. Phys. Lett. 58 (1991) 2921.
  6. ↑ M. Nonnenmacher, MP O'Boyle og HK Wickramasinghe, Ultramikroskopi 42-44 (1992) 268.
  7. ↑ B. Cappella, P. Baschieri, C. Frediani P. Miccoli, C. Ascoli: Kraft-avstand-kurver av AFM. I: IEEE Engineering in Medicine and Biology. 16, nr. 2, 1997, s. 58-65.
  8. ^ GU, DA Kidwell, RJ Colton: Sensing diskrete streptavidin-biotin interaksjoner med atomkraftmikroskopi . I: Langmuir. 10, nr. 2, 1994, s. 354-357.
  9. ↑ VT Moy, E.-L. Florin, HE Gaub : Intermolekylære krefter og energier mellom ligander og reseptorer . I: Vitenskap. 266, nr. 5183, 1994, s. 257-259.
  10. ↑ RH Eibl , VT Moy: Atomkraftmikroskopimålinger av protein-ligand-interaksjoner på levende celler. I: G. Ulrich Nienhaus (red.): Protein-Ligand Interactions. , Humana Press, Totowa, NJ 2005, ISBN 1-58829-372-6 , s. 437-448.
  11. ^ KL Westra, AW Mitchell, DJ Thomson: Tip Artefacts in Atomic-Force Microscope Imaging of Thin-Film Surfaces. I: Journal of Applied Physics. 74, nr. 5, 1993, s. 3608-3610, doi: 10.1063 / 1.354498 .
  12. ^ KL Westra, DJ Thomson: Atomic Force Microscope Tip Radius Needed for Accurate Imaging of Thin Film Surfaces. i: Journal of Vacuum Science and Technology B. 12, nr. 6, 1994, s. 3176-3181, doi: 10.1116 / 1.587495 .
  13. ↑ L. Emerson, G. Cox: Lade gjenstander i atomkraftmikroskopi. I: Micron. 25, nr. 3, 1994, s. 267-269, doi: 10.1016 / 0968-4328 (94) 90032-9 .
  14. ↑ Gwyddion-funksjoner. Hentet 29. oktober 2018 .
  15. ^ I. Horcas, R. Fernández, JM Gómez-Rodríguez, J. Colchero, J. Gómez-Herrero, AM Baro: WSXM: En programvare for skanning av probemikroskopi og et verktøy for nanoteknologi . I: Gjennomgang av vitenskapelige instrumenter . teip 78 , 2007, s. 013705 .
Denne versjonen ble lagt til i listen over artikler som er verdt å lese 11. juli 2007 .