elektronmikroskop

Overføringselektronmikroskop (TEM) (2005)

Et elektronmikroskop (tidligere også et overmikroskop ) er et mikroskop som kan skildre innsiden eller overflaten av et objekt med elektroner . Som med klassiske lysmikroskoper , avhenger oppløsningen av bølgelengden som brukes. Siden materiebølgen , som kan tilordnes raske elektroner, har en mye kortere bølgelengde enn synlig lys, kan en betydelig høyere oppløsning (for tiden ca. 0,1 nm ) oppnås med et elektronmikroskop  enn med et lysmikroskop (ca. 200 nm). Mens oppløsningen til lysmikroskoper faktisk når den fysiske grensen forårsaket av diffraksjon , forverrer aberrasjonene til de elektronoptiske komponentene i elektronmikroskoper den brukbare oppløsningen med rundt en og en halv størrelsesorden sammenlignet med den teoretisk mulige oppløsningen, som er rundt 0,0037 nm for 100  kV elektronenergi.

Det finnes forskjellige typer elektronmikroskop som produserer et bilde av objektet på forskjellige måter:

konstruksjon

Schottky-emitter som elektronkilde

Hovedkomponentene i et elektronmikroskop er:

  • Den elektronkanon som frembringer de frie elektroner i en elektronkilde, og akselererer dem i retning av en anode plassert i en ring rundt stråleaksen . Elektrisk er anoden ved jordpotensial, katoden ved en negativ høyspenning, som, avhengig av mikroskopet, er mellom noen få kilovolt og 3 megavolt. Denne spenningen mellom katode og anode bestemmer energien til elektronene.
  • Elektronlinser som kan avbøye elektroniske baner. Magnetiske linser brukes mest, i noen tilfeller elektrostatiske i elektronpistolen. Elektronlinser har samme funksjon som glasslinser i et lysmikroskop. Mens brennvidden på glasslinser er fast, kan den reguleres med elektronlinser. Derfor, i motsetning til et lysmikroskop, inneholder et elektronmikroskop ikke utskiftbare eller forskyvbare linser (systemer) som målene eller okularet til et lysmikroskop. Som med lysmikroskopet brukes også blenderåpninger i tillegg til linser.
  • Den vakuum-system som sikrer at den elektronkilde kan arbeide mer effektivt og elektronene ikke blir hindret på sin vei ved å kollidere med gassmolekyler.
  • Objektholderen, som må garantere en stabil posisjon av objektet. I tillegg er det ofte ønskelig med manipulasjonsalternativer, hvor forskjellige kombinasjoner blir realisert avhengig av typen objektholder: forskyvning, rotasjon, tilting, oppvarming, kjøling og andre.
  • Detektorer som registrerer elektronene selv eller sekundære signaler.
  • De mikroskop kolonnen danner ramme for alle elektron-optiske komponenter, skjermer vanligvis magnetisk for å svekke innvirkningen av ytre magnetiske felt på målingene, og tetter vakuum som opprettholdes inne.

arter

Arbeidsprinsipper og geometrier

Elektronmikroskop kan deles i henhold til to grunnleggende aspekter.

  • Den første er typen bildebehandling:
    • Skannende elektronmikroskop (SEM eller, for engelsk skanningelektronmikroskop , SEM) generereren fin elektronstråle på objektetmed et elektronoptisk system av elektromagnetiske og elektrostatiske linser, som styres linje for linje over det rektangulære objektområdet som skal undersøkes ("rasterisert"). Bildet skapes gjennom synkron registrering av et signal utløst eller påvirket av elektronstrålen.
    • Stillbildemikroskoper bestråler et objektområde med en fast, bred elektronstråle. Bildet genereres her ved å bruke en del av elektronene som kommer fra objektet for bildegenerering ved hjelp av et elektronisk optisk system. Det er viktig her at elektronene i objektet - i motsetning til lys - er sterkt uelastisk spredt og mister energi. De elektronoptiske bildesystemene viser imidlertid sterke kromatiske avvik, slik at de uelastisk spredte elektronene forstyrrer det optisk genererte bildet. Generelt kan inaktiv modus bare brukes hvis det etter samspillet mellom elektronstrålen og objektet er nok elektroner med tilstrekkelig smal energifordeling tilgjengelig og samtidig ikke for mange elektroner med forskjellige energier oppstår. Dette er naturlig nok tilfelle for tilstrekkelig tynne gjenstander. Objekttykkelsen som kan undersøkes, kan økes hvis elektroner med et passende energiområde velges for avbildning ved hjelp av elektronenergifiltre.
  • Det andre klassifiseringsalternativet gjelder arrangementets geometri.
    • I overføring utføres av den raske elektronstrålen kan brukes etter å ha passert gjennom gjenstanden for avbildning, med bare veldig små spredningsvinkler er inkludert i regelen. Overføringselektronmikroskop (TEM) fungerer vanligvis etter resten av bildemetoden, noen ganger blir skannemetoden brukt her ( skanningsoverføringselektronmikroskop (STEM) på engelsk " scanning transmission electron microscopy / microscope "). De undersøkte objektområdene må være veldig tynne (man snakker om elektrongjennomsiktighet, for akselerasjonsspenninger eller elektronenergier som er vanlige i dag, maksimalt noen få 100 nm for veldig grov oppløsning, typisk mindre enn 100 nm, for høy oppløsning maksimalt noen få 10 nm).
    • Hvis andre signaler enn de overførte elektronene hovedsakelig brukes til å generere bilder, er det ikke noe fast navn på dette. I den følgende tabellen, som klargjør den gitte klassifiseringen, o. B. d. A. Backscatter (dette er ikke det fysiske begrepet). Hvis du vil undersøke kompakte gjenstander, er dette den eneste muligheten. Signalene som brukes er for det meste sekundære elektroner, mer sjelden tilbakespredte elektroner. Som regel kan dette bare gjøres ved hjelp av rutenettmetoden (se ovenfor). Et unntak er beiteforekomsten av elektroner på nesten flate faste overflater, her reflekteres en tilstrekkelig andel elektroner elastisk slik at man kan arbeide i tomgangsbildemodus.

Kombinasjonen av klassifiseringene ovenfor gir følgende matrise (de vanligste typene er i fet skrift):

  Stillbilde EM Raster EM
overføring TEM STILK
Backscatter Refleksjonsmikroskop REM (engelsk SEM)

De vanligste elektronmikroskopene i henhold til antall installerte enheter er SEM / SEM, etterfulgt av TEM. STEM er enda mindre vanlig, selv om STEM-modus ofte er mulig som en driftsmodus, spesielt i TEM-enhetene som er utviklet siden midten av 1990-tallet; rene STEM-enheter ( dedikert STEM ) er ekstremt sjeldne. Refleksjonsmikroskop kan bare finnes som laboratoriestrukturer i noen institutter, men er ikke kommersielt tilgjengelig. Refleksjonsmikroskopi kan også praktiseres i en normal TEM hvis objektoverflaten kan plasseres nesten parallelt med elektronstrålen. Refleksjonsmikroskopi, dvs. H. Elektronoptisk bildebehandling av overflater brukes for eksempel i kortsiktige eksperimenter der elektronstrålen bare er tilgjengelig i veldig korte tider; den korte tidsperioden ville ikke være tilstrekkelig til å skanne bildefeltet med en elektronstråle på samme måte som med SEM.

Det er også feltelektronmikroskopet (også kjent som et feltemisjonsmikroskop), som fungerer uten avbildningsoptikk og der objektet i seg selv danner katoden som elektronene kommer ut fra.

Noen flere spesielle typer elektronmikroskop

Bortsett fra det grunnleggende skillet, er det også et stort antall betegnelser som er mer eller mindre systematiske og hovedsakelig er basert på applikasjonsområdet, installert tilleggsteknologi eller visse spesialfunksjoner for de respektive enhetene. Noen av dem er gitt nedenfor:

Mer detaljerte forklaringer på viktige basistyper

Skannende elektronmikroskop

SEM bilde av en fersken bladlus er Tarsus klo i en Philips XL 20

Med skanneelektronmikroskopet (SEM; eller engelsk skanneelektronmikroskop , SEM) skannes en tynn elektronstråle over det vanligvis massive objektet. Elektroner som kommer fra objektet eller tilbakespredning, eller andre signaler, blir oppdaget synkront, den oppdagede strømmen bestemmer intensitetsverdien til det tildelte bildepunktet (for øyeblikket bestrålt av elektronstrålen). Mesteparten av tiden vises dataene umiddelbart på skjermer slik at bildestrukturen kan følges i sanntid. Med gamle SEM-er uten datamaskintilkobling ble et katodestrålerør styrt direkte med signalintensiteten, og bildet som ble skrevet på den fluorescerende skjermen til dette røret, ble deretter fotografert med et kamera med en tilsvarende lang lukkeråpningstid for å lagre bildet.

De viktigste signalene som brukes i SEM for å kartlegge objektoverflaten er sekundære elektroner (SE) og tilbakespredte elektroner (BE eller BSE fra spredte elektroner ). Den katodeluminisens (KL) signal (eller katodeluminisens , CL) er av sekundær betydning, og brukes bare i spesielle studier.

SE er lavenergielektroner som frigjøres ved primær elektronbombardement. Dette muliggjør en veldig høy oppløsning. SE akselereres av en sugespenning i retning av detektoren og genererer et antall elektriske pulser som tilsvarer deres mengde. Avhengig av plasseringen av detektoren i objektkammeret genereres et annet bilde. Standard SE-detektor er festet til siden over objektet og gir et veldig naturlig, tredimensjonalt bilde fordi siden som vender mot detektoren er lysere enn siden som vender bort. Tidligere ble en SEM som bare fungerte i denne modusen kalt et sekundært elektronmikroskop . En annen SE-detektor til stede i moderne SEM er den såkalte "Inlens" -detektoren, som er festet i en ring over objektet inne i kolonnen. På grunn av den svært korte arbeidsavstanden, muliggjør den bilder med veldig høy oppløsning (noen få nanometer) med lave akselerasjonsspenninger fra primærstrålen (noen få hundre volt).

BE eller BSE er elektroner fra primærstrålen som er elastisk spredt ved atomkjernene som blir truffet på eller opp til noen få titalls nanometer under objektoverflaten. Elektronenes energi ligger i området for bestrålte primærelektroner, bildeoppløsningen ligger i mikrometerområdet avhengig av primærenergien. BSE-detektoren er vanligvis plassert som en firekvadrant halvlederdetektor rett over objektet. Avhengig av ledningene til halvlederkrystallene, oppnås forskjellige topografikontraster, med dyptliggende områder av objektet som mørkt. Egenskapen at tunge elementer reflekterer elektronene sterkere enn lette , blir utnyttet med den såkalte Z-kontrasten (Z = atomnummeret til elementene). Lysstyrken på bildeområdet gjør det mulig å trekke konklusjoner om objektets overflates kjemiske natur.

Katodoluminescens (KL) er luminescensen på objektoverflaten utløst av elektronbombardement . KL-signalet, dvs. lyset som sendes ut av objektet, ledes ut av objektkammeret via spesielle speil og lysledere, spektralt nedbrutt ved hjelp av en monokromator og oppdages av en fotomultiplikator eller en CCD- detektor.

En annen undersøkelsesmetode på SEM (men også på overføringselektronmikroskopet) som for tiden blir stadig viktigere, men som ikke skildrer objektets overflate, bruker elektron backspredningsdiffraksjon . Med deres hjelp kan man bestemme krystallografisk orientering av krystaller på objektets overflate. Dette har stor betydning for eksempel for karakterisering av materialegenskaper innen materialvitenskap og geologi . For dette formål projiseres elektronene som reflekteres fra krystalloverflatene til objektet på en detektorskjerm, og de resulterende Kikuchi-linjene blir analysert ved hjelp av en datamaskin og tildelt krystallografiske retninger.

Den elektronmikroskop er en spesiell scanning elektronmikroskop som er optimalisert for å utføre kjemiske analyser på overflater i mikrometerområdet. Her brukes bølgelengde-dispersiv (WDX) eller energidispersiv (EDX) røntgenanalyse.

Et ESEM ( miljøskannende elektronmikroskop ) gjør det mulig å arbeide med et relativt høyt gasstrykk (noen titalls millibar ) nær objektet. Dette gjør det mulig å undersøke fuktige gjenstander (f.eks. Levende celler eller voksende krystaller).

Overføringselektronmikroskop

Bjelkebane i TEM med et krystallinsk objekt, vist i forenklet form. Bildesystemet er to-trinns (objektivt og ett prosjektivt) og genererer derfor to diffraksjoner og to romlige bilder i bildemodus. Hvis den projiserende linsen er mindre begeistret (økning av brennvidden), forskyves det andre diffraksjonsbildet nedover og kan registreres på detektoren (diffraksjonsmodus).

I overføringselektronmikroskopet (TEM) stråler elektronene gjennom objektet, som for dette formålet må være tilsvarende tynt. Avhengig av atomnummeret til atomene som utgjør objektmaterialet, nivået på akselerasjonsspenningen og ønsket oppløsning, kan den passende gjenstandstykkelsen variere fra noen få nanometer til noen få mikrometer. Jo høyere atomnummer og jo lavere akselerasjonsspenning , jo tynnere må objektet være.

Ved å endre det projiserende linsesystemet, i stedet for det mellomliggende bildet, kan også objektivets objektivfokus (fokalplan) forstørres (se illustrasjon). Et elektrondiffraksjonsmønster oppnås , ved hjelp av hvilket krystallstrukturen til objektet kan bestemmes.

Overføringselektronmikroskopet kan være nyttig utvidet med forskjellige analysemetoder er spesielt vanlig energidispersiv røntgenanalyse ( energidispersiv røntgenanalyse , EDX og energidispersiv røntgenspektroskopi, EDS, kalt) og elektronenergitapsspektroskopi (engelsk elektronenergitapsspektroskopi , EELS). Begge metodene kan brukes til å bestemme konsentrasjonen og fordelingen av kjemiske elementer i objektet, de små oppnåelige diametrene til elektronstrålen tillater i prinsippet også undersøkelse av svært små objektområder. Når man bruker disse metodene, snakker man ofte om analytisk overføringselektronmikroskopi.

Energifiltrert overføringselektronmikroskopi (EFTEM) er en videreutvikling av elektronenergitapsspektroskopimetoden i TEM , der det meste registreres bilder av uelastisk spredte elektroner med spesifikke, karakteristiske energier. Dette betyr at fordelingen av kjemiske elementer i bildefeltet ofte kan bestemmes veldig raskt og effektivt. Tilsvarende kan energifiltrerte elektrondiffraksjonsbilder også tas opp.

Hvis den primære elektronstrålen fint konvergeres skannet over objektet, blir de overførte elektronene oppdaget og den tilhørende tilknyttede stråleposisjonen på objektet, så refereres til denne metoden som en skannende overføringselektronmikroskopi (STEM engelsk skanningstransmisjonselektronmikroskop ).

Optiske avvik i elektronmikroskop

Ekte optiske linseelementer, både i lys og elektronoptikk, viser avvik fra den ideelle oppførselen. I stråleoptikk avbøyes for eksempel parallelle stråler som går gjennom en ideell konvergerende linse på en slik måte at de krysser hverandre i fokuspunktet etter linsen. Dette er ikke tilfelle med en ekte linse. I bølgeoptikkbildet er en gruppe parallelle lysstråler representert med en plan bølge. Effekten av den konvergerende linsen forvandler denne planbølgen til en innkommende sfærisk bølge. De avvik av virke konvergerende linser er uttrykt i denne modellen ved en relativ faseforskyvning på forskjellige komponenter, slik at den bølgeform ikke lenger svarer til den for en nøyaktig sfærisk bølge.

Mens linsesystemer i lysoptikk kan utformes for å være praktisk talt aberrasjonsfrie i det minste for visse områder av lysbølgelengdene ved passende valg av materiale og form, er dette ikke mulig i linseelementene til elektronoptikk. Linsene har et rotasjonssymmetrisk magnetisk dipolfelt (symmetriaksen er linsens optiske akse). Feltets form er derfor i utgangspunktet forhåndsbestemt, og O. Scherzer viste allerede i 1936 at slike linser uunngåelig har sterke sfæriske avvik. Med hjelp av kombinasjoner av magnetiske multipol-elementer, som også bringes inn i strålegangen kan slike avvik korrigeres til en viss grad ( C s retteren , stigmator ), og dette er noe som ligner på korrigering av optiske feil i høykvalitets kameralinser ( sfærisk aberrasjon , C S ) eller menneskelig astigmatisme gjennom sylindriske briller , se også bildefeil . Imidlertid, siden avvikene avhenger av linsens nåværende tilstand (temperaturfordeling, elektronoptisk justering og andre parametere spiller en viktig rolle her), må avvikene måles raskt og korreksjonselementene kontrolleres tilsvarende.

En målemetode for de optiske feilene (avvik) i et overføringselektronmikroskop (TEM) er Zemlin-tablået . I TEM blir bilder av folier laget av amorft materiale (for det meste amorft karbon) registrert med forskjellige strålelister. Kraftspektrene til disse bildene er ordnet på et tablå i henhold til azimut av strålehellingen. Ved hjelp av denne tabellen kan alle paraksiale avvik måles. Zemlin-Tableau brukes til nøyaktig justering av elektronmikroskopet og korrigering av optiske feil.

Først ble aberrasjonskorreksjon bare brukt for å forbedre den romlige signaloppløsningen (informasjonsgrensen) til TEM og STEM (før korreksjonen ble introdusert på midten av 1990-tallet på rundt 0,11-0,15 nm). Oppløsningskraften til SEM er vanligvis ikke gitt av den minste mulige elektronstrålediameter på grunn av deres driftsmåte, siden elektronstrålen er sterkt spredt av selve objektet. Imidlertid tillater bruken av aberrasjonskorrigatorer i SEMs høyere strålestrømmer (dvs. raskere bildeopptak) på den ene siden og kompensasjon av reduserte elektronenergier på den andre, noe som opprinnelig fører til en større strålediameter på grunn av økningen i bølgelengde.

Objektforberedelse

For undersøkelse i normal SEM skal prøven være ledende eller belagt med et ledende lag, så lenge spesielle teknikker ikke brukes, se skanneelektronmikroskop .

For overføringselektronmikroskopi (både CTEM og STEM) må gjenstandene bringes til en maksimal tykkelse på vanligvis 10–100 nm (i spesielle tilfeller er det tilstrekkelig med ca. 1 µm) ved bruk av passende metoder, se overføringselektronmikroskop .

Overflatemorfologien til massive objekter kan undersøkes med overføringselektronmikroskopet ved å lage et karbonavtrykk av dette objektet som kan utstråles gjennom og føres inn i elektronmikroskopet ved hjelp av et bærernettverk. Den beste måten å gjøre dette på er å bruke tynne lag med karbon, som fordampes fra en lysbue i høyt vakuum ved en viss hellingsvinkel (f.eks. 45 grader) og deretter løsnes fra overflaten som skal undersøkes.

ulempe

Den tidkrevende forberedelsen av gjenstandene kan føre til gjenstander - strukturer som bare ble opprettet av forberedelsen og ikke har noe med selve objektet å gjøre - noe som gjør det vanskelig å evaluere bildene. I tillegg kan materialegenskapene i SEM avvike fra kompakte objekter på grunn av den uforholdsmessige andelen av analytvolumet nær overflaten . Et annet problem er skaden på gjenstandene av elektronstrålen, for eksempel ved å varme opp eller skyve bort hele atomer etter å ha kollidert med de raske elektronene, men også ved å injisere fremmede atomer fra vakuumet i prøven. Vakuumet som hersker inne i mikroskopet, tørking og fiksering som er nødvendig for produksjon av en prøve, samt den uunnværlige ekstremt fine skjæringen av prøven gjør det umulig (bortsett fra med ESEM) å mikroskopere en levende gjenstand.

En annen ulempe er de svært høye anskaffelses- og vedlikeholdskostnadene for elektronmikroskop, som ofte ikke tillater private selskaper å betjene sine egne enheter. Dette er grunnen til at elektronmikroskop hovedsakelig finnes i forskningsinstitutter og tjenesteselskaper.

historie

Den første STEM av Manfred von Ardenne, 1937
ÜM100- mikroskopet bygget av Ernst Ruska i Siemens i 1949 i foajéen til Ernst Ruska-bygningen ved Berlins tekniske universitet

Den første linsen basert på magnetiske krefter ble utviklet av Hans Busch i 1926 . Ernst Ruska og Max Knoll bygde en TEM i 1931 som det første elektronmikroskopet - også kjent som et overmikroskop på den tiden - selv om det i utgangspunktet ikke ble avbildet noen elektrontransparente gjenstander, men små metallgitter som en test. For dette arbeidet mottok Ruska 1986 Nobelprisen i fysikk . Han utviklet også det første kommersielle elektronmikroskopet i Siemens i 1938.

Omtrent samtidig med Ruska og Knoll bygde Reinhold Rüdenberg et elektrostatisk elektronmikroskop, som han fikk patent på i 1931.

Kontrasterende biologiske gjenstander med osminsyre ble foreslått av Ladislaus Marton i 1934. Den første STEM ble bygget av Manfred von Ardenne i 1937 .

Det første sovjetiske elektronmikroskopet ble bygget av Wiktor Werzner i 1940 .

Mens de første årene var belysningen av patogener ( virus ) som var usynlige under lysmikroskopet, en viktig drivkraft for utviklingen av elektronmikroskopet, ble interessen senere utvidet til å omfatte spesielt materialvitenskap, etter at Robert D. Heidenreich lyktes i å forberede tynne radiolys metallfolier i 1949.

På 1960-tallet ble TEM utviklet med stadig høyere akselerasjonsspenninger (opptil 3 MV, rundt 1965 i Toulouse , 1970 i Osaka ), først og fremst for å kunne trenge gjennom tykke gjenstander. Atomisk oppløsning ble også oppnådd for første gang i dette tiåret.

På slutten av 1960-tallet introduserte Albert Crewe feltutsenderen for STEM og gjorde dermed denne teknologien så viktig.

ESEM ble utviklet på slutten av 1980-tallet. Schottky feltemittere har blitt brukt i TEM siden slutten av 1980-tallet . FESEM-er med Schottky-feltemittere har vært i bruk siden tidlig på 1990-tallet.

Det er også verdt å nevne den økende bruken av datamaskiner siden 1990-tallet. For eksempel kan kompliserte linsesystemer justeres automatisk ved å analysere opptakene til et CCD-kamera, noe som betydelig avlaster brukeren av mikroskopet. Bruken av datamaskiner for å kompensere for aberrasjoner av de elektronoptiske linsene med magnetiske flerpolslinser er uunnværlig, en teknikk som har blitt mer og mer viktig de siste årene innen SEM, TEM og STEM.

I begynnelsen av 2008 ble et nytt overføringselektronmikroskop med aberrasjonskorreksjon, kalt “TEAM”, kunngjort. Den har en oppløsning på 0,05 nm.

I desember 2008 kunngjorde Forschungszentrum Jülich byggingen av et laboratorium på 15 millioner euro med et elektronmikroskop ved Ernst Ruska senter for mikroskopi og spektroskopi. Med en oppløsning på 0,05 nm vil det være et av de kraftigste mikroskopene i verden.

I anledning tildelingen av Kavli-prisen for nanoteknologi 2020 til Maximilian Haider et al. ble kalt en rekordoppløsning på 43 pikometer - mindre enn atomdiameteren til hydrogen. Haider leder selskapet CEOS (Corrected Electron Optical Systems), grunnlagt i 1996, som produserer avbildningselementer for elektronmikroskop. Haider, Harald Rose (fysiker) og Knut Urban, mottok Wolf-prisen i fysikk i 2011 for å forbedre oppløsningen av elektronmikroskop, og alle tre av dem mottok Kavli-prisen i 2020 med Ondrej Krivanek for prestasjoner innen elektronmikroskopi. Krivanek utviklet aberrasjonskorrigatorer (opp til 3. ordre), metoder for elektronenergitapspektroskopi (EELS), demonstrerte sub-Angstrom-elektronmikroskopi og koblingen med vibrasjonsspektroskopi, for eksempel innen biologi og analytisk kjemi.

I tillegg til Ruska ble Nobelprisen for elektronmikroskopi også tildelt Jacques Dubochet , Richard Henderson og Joachim Frank ( kryo-elektronmikroskopi , Nobelpris for kjemi 2017).

Trivia

I 1970 ble det anslått at mindre enn en kubikk millimeter materiale hadde blitt utforsket ved hjelp av et elektronmikroskop på grunn av de tynne lagene og den høye forstørrelsen.

Se også

litteratur

  • Stanley L. Flegler, John W. Heckman Jr., Karen L. Klomparens: Elektronmikroskopi: Fundamentals, Methods, Applications . Spectrum, Heidelberg / Berlin / Oxford 1995, ISBN 3-86025-341-7 .
  • Ludwig Reimer, Gerhard Pfefferkorn: Scanning Electron Microscopy . 2. utgave. Springer, Berlin 1999, ISBN 3-540-08154-2 .
  • David B. Williams og C. Barry Carter: Transmisjonselektronmikroskopi. En lærebok for materialvitenskap . Plenum Press, New York / London 1996, ISBN 0-306-45247-2 .

weblenker

Commons : Elektronmikroskop  - samling av bilder, videoer og lydfiler
Wiktionary: elektronmikroskop  - forklaringer av betydninger, ordets opprinnelse, synonymer, oversettelser

Individuelle bevis

  1. ↑ O. Scherzer: Om noen mangler i elektronlinser. I: Journal of Physics. 101, nr. 9-10, 1936, s. 593-603.
  2. ↑ F. Zemlin, K. Weiss, P. Schiske, W. Kunath, K. -H. Herrmann: Komafri justering av høyoppløselige elektronmikroskop ved hjelp av optiske diffraktogrammer . I: Ultramikroskopi . teip 3 , 1978, s. 49-60 , doi : 10.1016 / S0304-3991 (78) 80006-0 .
  3. ↑ Heinz Müller: Klargjøring av teknisk-fysiske gjenstander for elektronmikroskopisk undersøkelse . Akademisk forlagsselskap Geest & Portig K.-G., Leipzig 1962.
  4. ↑ Bodo v. Borries, Ernst Ruska: Supermikroskopet som en fortsettelse av lysmikroskopet. I: forhandlinger d. Ges. Tyske naturforskere og leger, 95. møte i Stuttgart fra 18.-21. September 1938. s. 72–77 ( online i Ernst Ruska-arkivet ).
  5. ↑ Ernst Ruska: Elektronmikroskopet. I: Journal of Physics . 78, 1932, s. 318–339 ( online i Ernst Ruska Archive ( minning fra 18. januar 2012 i Internet Archive )).
  6. ↑ TEAM møter 0,5 Å milepæl. I: TEAM-prosjektet. Arkivert fra originalen 10. mars 2011 ; Hentet 11. juli 2012 .
  7. ↑ Det kraftigste mikroskopet i verden. ( Memento fra 21. desember 2015 i Internet Archive ) weltderphysik.de, 24. januar 2008.
  8. ^ TEAM Project oppnår gjennombrudd med mikroskopi. (Ikke lenger tilgjengelig online.) FEI Company, arkivert fra originalen 11. desember 2007 ; Hentet 25. mars 2008 (engelsk).
  9. ↑ Wolfgang Müller: Verdens kraftigste mikroskop. I: focus.de. FOCUS Online, åpnet 20. februar 2016 .
  10. ↑ Verdens kraftigste mikroskop kommer til Jülich. I: fz-juelich.de. Forschungszentrum Jülich GmbH, åpnet 20. februar 2016 .
  11. ↑ Den østerrikske fysikeren Haider mottar Kavli-prisen eller den 27. mai 2020, åpnet 27. mai 2020.
  12. ^ Limas kildenummer 473. Manfred v. Heimendahl: Introduksjon til elektronmikroskopi. Friedrich Vieweg & Sohn, Braunschweig 1970, s. 1 ff. ( Memento fra 29. november 2014 i Internet Archive ) Korpora.org, åpnet 15. november 2014.

Merknader

  1. ↑ Begrepet over mikroskop hadde allerede blitt brukt om andre enheter, f.eks. B. i 1903, se Das Uebermikoskop. I:  Ostdeutsche Rundschau. Wiener ukeblad for politikk, økonomi, kunst og litteratur / Ostdeutsche Rundschau. Deutsches Tagblatt , 26. september 1903, s. 8 (online på ANNO ).Mal: ANNO / Vedlikehold / eller